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By Gavrila M. (ed.)

The sector of laser-atom interactions has passed through brilliant development lately, due essentially to the arrival of superintense laser radiation. New phenomena were found over a large variety of frequencies, from microwaves to the obvious, and to X-rays, which require novel theoretical methods. This e-book features a detailed number of overviews of the newest advances, written by means of the various major experts. it truly is addressed to all these lively in those fields, however it comprises enough introductory info to make it invaluable for a extra common viewers. The ebook examines the results of superintense laser fields on multiphoton ionization and harmonic iteration; covers novel results with ultrashort, subpicosecond laser pulses; positive aspects Rydberg atoms in severe microwave fields; and offers nonperturbative theories of laser-atom interactions, reminiscent of the Floquet equipment and the time based Schroedinger schooling process.

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Zero. Einleitung. - 1. Starres Gitter. - 1. 1. Kristallographische Grundlagen. - 1. 1. 1. Punktgitter. - 1. 1. 2. Kristallgitter. - 1. 2. Beugung von Strahlung an Kristallgittern. - 1. 2. 1. Beugung von Röntgenstrahlen. - 1. 2. 2. Beugung von Korpuskularstrahlung. - 1. three. Bindung im Festkörper. - 1. four. Gitterstörungen.

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Example text

Bei der Abscheidung von 1 moleines chemisch einwertigen Stoffes mit der Atommasse mx wird die Elektrizitätsmenge I F=NA·e=96486 ,7C I transportiert (Faraday-Konstante). Sie ist mit einem Massetransport L1m =NA · mx verbunden. Mißt man z. B. die Gewichtszunahme der negativen Elektrode bei der Elektrolyse AgN0 3 +---+ Ag++ NO:J von Silbemitrat beim Transport einer Ladungsmenge F, so läßt sich bei bekannter Elementarladung e (siehe Abschn. 5) die Avogadro-Konstante NA bestimmen. Man erhält bei einer atomaren Massenzahl von AM(Ag) = 107,87 Dalton aus der abgeschiedenen Menge L1m und der transportierten Ladung Q die Avogadrozahl Wir betrachten zur Illustration einen Kristall mit kubischer Struktur, d.

3 f = 2 · 4n/3 rö 3 = 0,68. = 4 · 4/3 nrÖ 3 (4/-J2 · ro) =0,74. Man sieht also, daß der flächenzentrierte kubische Kristall den größten Raumausfüllungsfaktor hat (dichteste Kugelpackung). Auch hier wird in einer ersten Näherung das Modell der starren Kugel mit Radius ro für die Festkörperatome angenommen. Eine detaillierte Analyse der Röntgenbeugung (siehe Abschn. 4) zeigt jedoch, daß man auch die Struktur der Elektronenhülle der Atome bestimmen kann, also über das einfache Modell der starren Kugel hinausgehen kann.

Experimentelle und theoretische Hinweise auf die Existenz von Atomen (siehe Abschn. 4), so daß Man beachte: Im Gegensatz zur üblichen Definition in der Optik (siehe Bd. 2, Abschn. 5) wird der Winkel 7J nicht gegen die Ebenen-Normale, sondern gegen die Ebene selbst gemessen. Die Abstände d benachbarter Gitterebenen, welche den Winkel a gegen die x-Achse bilden und senkrecht zur x-y-Ebene stehen (Abb. 11), sind für einen kubischen Kristall mit den Kubuskanten in x-, y-, z-Richtung (siehe Abschn. 1) dK = a · sin aK d=a für für aK ::f.

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